Rambler's Top100 фл.семафором циклон

исполнить цепочку-на главную в кубрик-на 1 стр.
  • главная
  • астрономия
  • гидрометеорология
  • имена на карте
  • судомоделизм
  • навигация
  • устройство НК
  • памятники
  • морпесни
  • морпрактика
  • протокол
  • сокровищница
  • флаги
  • семафор
  • традиции
  • морвузы
  • моравиация
  • мороружие
  • словарик
  • кают-компания



  • О природе течений Мирового океана

    Альберт Бондаренко,
    доктор географических наук




    “Я глубоко убеждён, что в развитии теории океанической циркуляции близится кризис, обусловленный тем, что слишком много людей вычисляют и слишком мало людей анализируют хорошие наблюдения” (В.Б. Штокман, 1970 г.).

     

    Предисловие.

    Понятие “течения”, океанские или морские, двояко. Во-первых, это океанические или морские динамические образования, в которых огромная масса воды вовлечена в движение. К ним относятся крупномасштабные течения, среди которых всем известные: Гольфстрим, Куросио, мощные Экваториальные течения и т.д. Во-вторых, под словом “течения” подразумеваются конкретные движения, перемещения масс воды. Чтобы различить оба понятия, к слову “течения” мы будем иногда приписывать или использовать вместо него словосочетание “движения воды”. К примеру, можно выразится так: “скорость течений, движений воды в Гольфстриме составляет …. см/с.” После этого пояснения понятно, где речь идёт о течениях, как о динамических образованиях, а где о движениях воды.

    Течения имеют различные пространственно-временные масштабы, механизмы и происхождение. По пространственно-временным масштабам их принято разделять на переменные по скорости и направлению, вектор которых меняется квазициклически с периодичностью приблизительно до сорока суток, а также на устойчивые или квазиустойчивые, по направлению соизмеримые с масштабами океана или моря, получившие название крупномасштабных течений или крупномасштабной циркуляции, в которую вовлечены практически все воды океана от поверхности до дна. Приповерхностные воды в Северном полушарии совершают антициклоническое движение по часовой стрелки и, соответственно, в Южном циклоническое –– против часовой стрелки. В основном в океанах средние скорости крупномасштабных течений небольшие, ~ 10 см/c. Но в западных и экваториальных областях они проявляются в виде мощных струйных течений со скоростями до 2,5 м/с, как в Гольфстриме, Куросио, Сомалийском и др. течениях.

    С учётом кинематических свойств движения воды, течения можно разделить на дрейфовые, градиентные и длинноволновые. Основные вызывающие их причины: ветер, колебания атмосферного давления, неравномерное положение поверхности воды, обусловленное осадками, испарением, нагревом океана, соединением вод различной плотности и др. При этом одна и та же причина может создать течения, имеющие различные механизмы и пространственно-временные масштабы. К примеру, дрейфовые течения создаются ”влекущим” действием ветра. Перемещение масс воды в пространстве осуществляется неравномерно и создаёт наклон уровня поверхности океана и, соответственно, градиентные течения. Ветер и колебания атмосферного давления создают волны, в том числе и долгопериодные, в частности, волны Россби с периодом до 40 суток. Они имеют такие параметры, как орбитальные движения частиц воды и волновой перенос, т.е. фактически это волновые течения.

    Интерес к океанским течениям человечество проявляет с глубокой древности, в основном в утилитарных целях, например, в судовождении, не касаясь их природы. Но некоторые исследователи стремились объяснить природу течений, их закономерности, свойства, режимные характеристики. Так, Аристотель полагал, что причина океанических течений кроется в гидрологическом цикле. Испарение в тропиках, по его мнению, понижает уровень океана, а дожди в приполярных областях его повышают, в результате чего морские воды перемещаются от высокого уровня на полюсах к более низкому в тропиках. Фактически он рассматривал течения, как градиентные. В XVIII в. Англичане Ричард Кирван и Бенджамин Томсон высказали предположение, что течения поддерживаются за счёт различий плотности морской воды, т.е. считали их, как и Аристотель градиентными. Скорее всего эти взгляды на природу океанских течений были подсказаны исследователям, наблюдавших движение воды в реках. Так очевидно, что течение воды в реке связано с наклоном водной поверхности. Исследователь предполагал, что подобным образом формируются и океанские течения. Первым, кто предположил, что течения могут быть дрейфовыми, ветровыми был англичанин Уильям Дампир [1699 г.]. [Фащук, 2002].

    В начале двадцатого века такие представления о течениях были математически описаны норвежскими учёными Сандстрёмом и Хелланд-Хансеном и немецким учёным Экманом, и им был присвоен статус теорий - градиентных геострофических [Sandström, Helland-Hansen, 1903], и ветровых течений, дрейфовых [Ekman, 2006]. Эти представления безальтернативно просуществовали до начала шестидесятых годов 20-го века, популярны они и сейчас. Эти гипотезы возникли во времена, когда практически никаких, тем более репрезентативных измерений течений и процессов их формирующих не было, что не давало возможности убедится в правдоподобности объясне6ний их формирования. Схемы течений строились в соответствие с представлениями их авторов о природе подобного рода явлениях.

    К примеру, рассматривалась такая гипотеза формирования Гольфстрима, она популярна и в настоящее время. Пассаты, ветры экваториальной зоны нагоняют воды Атлантического океана в Мексиканский залив. В результате этого уровень моря в Мексиканском заливе выше, чем в океане и поэтому воды вытекают через Флоридский пролив в Атлантический океан, образуя течение Гольфстрим. Гольфстрим представлялся в виде реки текущей в жидких берегах океана (рис.1).

    Рис. 1. Схема Гольфстрима, построенная Франклином [Пери, Уокер, 1979].

    Исследователю представлялось так. Если вода поступает в восточном направлении, то она должна как-то возвращаться. Так появились возвратные течения в виде Антильского и Северо-пассатного течения и вот мы видим две ветви севернее, никак не названные (рис.2 ). Поэтому крупномасштабные течения стали называть ещё крупномасштабной циркуляцией.

    Рис. 2. Схема основных черт циркуляции поверхностных вод в Северной Атлантике, по Свердрупу, Джонсону, и Флемингу (Стоммел, 1942).

    Немного позже было установлено, воды Гольфстрима состоят из склоновых вод поступающих с Севера и вод Саргассова моря - с юга. Вод Мексиканского залива в Гольфстриме нет. Тогда исследователи сделали вывод, что из Мексиканского залива вода не вытекает, а значит и течений из залива нет. Тогда появились схемы течений, на которых Гольфстрим не выходит из Мексиканского залива, а он является продолжением Антильского течения, 13 (рис. 3). Вот так просто решалась проблема с течениями. Как мы отмечали, все эти схемы течений есть некий плод фантазии их авторов, но никак не результат наблюдений или измерений течений. В настоящее время мне известны модели течений (неопубликованные), на которых Гольфстрим изображается не вытекающим из Мексиканского залива.

    В последние пятнадцать лет в воды Мирового океана было запущено около пятнадцати тысяч дрифтеров, каждый из которых в среднем проработал 1, 5 года. Эта огромнейшая информация о течениях позволила [Бондаренко, 2009] построить схемы течений Мирового океана. Две из них мы приедём здесь (рис. 4, рис.5)

    Рис. 3. Часть схемы течений Северного полушария Атлантики, приведенной в [Каменкович, Кошляков, Монин, 1982]. 14 – пассатное течение, 13 – Антильское, 16 – Гольфстрим, 17 – Северо-Атлантическое течение.

    Мы видим, что эти схемы (рис. 4, 5 ) сильно отличаются от схем (рис. 2,3): на них не видно циркуляций, вода вроде бы движется в одном направлении. Там где изображено на (рис. 2) Антильское и Северо-Пассатное течение, скорости течений, движений воды вообще очень маленькие. Поэтому название данное этим течениям, как Крупномасштабная циркуляция является парадоксом.

    Рис. 4. Схема течений Северного полушария Атлантики, построенная по ансамблю всех дрифтерных наблюдений. Вектора течений – результат осреднения течений измеренных дрифтером. 1 – Гольфстрим.

    Рис. 5. Схема течений Северной Атлантики, построенная по ансамблю всех дрифтерных наблюдений. Красным цветом выделены участки трасс дрифтеров, когда их скорость превышала 50 см/с.

    Кроме того мы видим, что Гольфстрим выходит из Мексиканского залива. Как быть течение выходит, а вод Мексиканского залива в Гольфстриме нет. На первый взгляд – парадокс?!

    Вот ещё парадокс!? На рис.6 изображена трасса дрифтера запущенного в воды Гольфстрима, а на рис. 7 - модуль его движения.

    Рис. 6. Трасса дрифтера, запущенного в воды Гольфстрима. Числа около точек – время движения дрифтера в сутках с момента его запуска.

    Рис. 7. Модуль скорости движения дрифтера, трасса которого изображена на предыдущем рисунке.

    Трасса нас не удивляет. Вроде бы дрифтер в градиентном потоке так себя и должен вести. Но вот модуль. Модуль пульсирует и очень быстро, с периодом 15 – 30 суток. При этом, скорость в пульсациях меняется от нуля до некоторых больших величин. Получается так, что Гольфстрим в какие-то моменты останавливается, затем набирает скорость и через несколько суток снова останавливается. Если допустить, что Гольфстрим градиентное геострофическое течение, как это считается, то невозможно объяснить такое его поведение: геострофический поток не может так быстро пульсировать и непонятно откуда берутся огромнейшие усилия, заставляющие течения так быстро менять свои скорости. Градиентные и тем более геострофические течения вести себя подобным образом не могут. Вполне естественно возникает вопрос, а градиентное, геострофическое ли течение Гольфстрим? Все эти парадоксы объяснены будут позже, но а сейчас вернёмся снова к истории изучения течений.

    Рис 8. Среднесуточные векторы скорости течений, измеренных в 1975-76 гг. на различных горизонтах Атлантического океана недалеко от Бермудских островов [Атлас ПОЛИМОДЕ].

    В начале шестидесятых годов прошлого века доказательно были зарегистрированы долгопериодные волны, получившие название волн Россби. Орбитальные движения частиц воды волн это не что иное, как волновые течения. Такие волны Атлантического океана, в виде вращательных движений вектора течений изображены на рис. 8. Период волн приблизительно равен 40 суткам. Практически те же самые волны в зоне, близкой берегу, стали называться континентальными шельфовыми волнами [Гилл, 1986, Ле Блон, Майсек, 1981]. Позже такие же образования были обнаружены советскими исследователями в замкнутых морях - Каспийском и Чёрном [Бондаренко, 1993, Иванов, Янковский, 1993].

    В работах [Бондаренко, 1993, Бондаренко и др., 2004, Лаппо, 1979] приводится информация показывающая, что в течениях замкнутых морей и океанов доминируют течения долгопериодных волн: в океанах – приливных - 1, инерционных - 2 и волн Россби - 3, а в замкнутых морях – инерционных - 4 и континентальных шельфовых волн - 5. Максимум энергии – 6 связан с модуляционным, групповым построением континентальных шельфовых волн. Аналогичный максимум присутствовал бы и в левом спектре, если бы использовались ряды большей продолжительности. Наглядно это видно из спектров течений типичных для океанов и внутренних морей (рис. 9а, б). В спектрах заметно доминируют волновые течения, 1 – 5. Течения 6 корреляционно связаны с 5. Это даёт нам основание 6 рассматривать, как течения волнового происхождения. Итак мы видим, что в течениях океанов и море доминируют волновые течения, но не градиентные и ветровые.

    Рис. 9а, б. Функции спектральной плотности течений типичные для океанов (а) и внутренних морей (б): а – построена по измерениям течений в западной Атлантике на глубине 500 м на станции “D”, по данным трехлетних измерений [Thompson, 1979]; б - Каспийского моря в пункте “Нефтяные Камни”, недалеко от Апшеронского п-ва, по данным трёхлетних измерений [Бондаренко, 2001].

    Анализ течений, создаваемых волнами Россби и крупномасштабными течениями подсказал учёным, что оба явления должны быть связаны физически. Большинство исследователей считали, что волны Россби сформированы неустойчивостью крупномасштабных течений. По мнению других - течения формируются названными волнами в результате передачи их энергии течениям. В основном рассматривались два механизма: отрицательной вязкости и нелинейного взаимодействия волн, т.е. механизмы медленной передачи энергии волн течениям, так называемый механизм “накачки” [Лаппо, 1979, Монин, 1978, Гилл, 1986, Ле-Блон, Майсек, 1981]. Как видим, ещё в шестидесятых - семидесятых годах прошлого века многие учёные усомнились в безальтернативности представлений о течениях, как только ветровых, дрейфовых и градиентных, термохалинных, геострофических.

    Указанные механизмы формирования течений волнами или волн течениями на наш взгляд плохо реализуемые. Так, механизмы формирования течений волнами, нелинейного взаимодействия волн и отрицательной вязкости предусматривают наличие турбулентности в волнах, которая в волнах практически равна нулю. Кстати и гипотеза формирования волн неустойчивостью течений тоже нельзя назвать хорошо реализуемой, ибо она требует создания резонансного возбуждения, который может возникнуть при совпадении периодов волн и поперечных движений воды в течениях. Вместе с тем период собственных движений воды в течениях на один - два порядка больше периода волн Россби.

    Однако объяснения формирования течений волнами не получили должного развития в науке из-за их недоказанности экспериментально, и консервативности учёных, их склонности придерживаться прежних представлений об явлениях. К моменту открытия волн Россби (начало шестидесятых годов) мнение о ветровой и градиентной природе течений прочно закрепилось в науке, как единственно верное. Абсолютное большинство учёных и сейчас считает, что крупномасштабные течения только градиентные, геострофические и, частично, дрейфовые.

    В 2004 году отечественными учёными [Бондаренко и др. 2004] экспериментально были получены доказательства связи волн и течений. Они оказались одновременными, высоко достоверными, при коэффициенте корреляции 0,9. Эта связь объяснена с позиции гипотезы формирования течений волнами. Однако сам механизм не был объяснён, хотя ясно, что это не передача энергии в виде отрицательной вязкости и не нелинейное взаимодействие волн, и не передача энергии неустойчивостью течений, поскольку связь параметров волн и течений носила высоко достоверный, одновременный характер. Так как анализировались только три эксперимента в различных частях Мирового океана, возник вопрос о репрезентативности выводов применительно ко всему Мировому океану.

    Впоследствии учёными [Бондаренко и др. 2008] было доказано, что течения всего Мирового океана в основном длинноволновые, сформированные волнами Россби. При исследованиях использовались многочисленные дрифтерные наблюдения. Однако, как и прежде, механизм формирования течений волнами объяснён не был. Работы продолжались и механизм формирования крупномасштабных течений волнами Россби был установлен [Бондаренко, Жмур, 2006].

    Формирование крупномасштабных течений объясняется на примере формирования Гольфстрима. Легко объяснить с позиции известных закономерностей трансформации волн Россби в прибрежных зонах океанов. Эффект трансформации волн в прибрежных зонах и, соответственно, увеличения орбитальных скоростей частиц воды волн (течений) хорошо знаком, и не только специалистам океанологам. В открытой части океана волны Россби распространяются в западном направлении. По мере приближения к материку их направление распространения изменяется, становится юго-западным и южным, и в целом вдоль кромки шельфа материка. Это специфическое свойство волн Россби, в зоне недалёкой от берега распространяться вдоль его так, что берег находился справа по отношению направлению распространения волны. При этом к области Гольфстрима волны подходят под разными углами и лишь в последствии, южнее широты 38о они выстраиваются в систему однонаправленных волн, распространяющихся приблизительно вдоль кромки шельфа. Этим и определяется строго направленный характер течений южнее широты 38° и некоторое их раскачивание вправо – влево севернее этой широты.

    В открытой части океана, амплитуды колебаний скорости течений волн Россби небольшие (порядка 10 см/с.), но при подходе к западной окраине океана они трансформируются за счёт влияния берега материка и дна океана. Период и длина волн уменьшаются, а амплитуды колебания скорости течения волн сильно увеличиваются (до 2,5 м/с) за счёт увеличения их удельной кинетической энергии. Увеличение скоростей течений происходит за счёт концентрации энергии волн и течений в меньших объёмах воды, в зоне близкой берегу. Так, в открытой части океана энергия волн распределена по всей глубине почти равномерно, но при подходе к прибрежной зоне она сосредотачивается в приповерхностном слое океана. Такое происходит не только в прибрежной зоне, относительно мелководной, для Гольфстрима, это южная его часть, но и в глубоководной северной, значительно удалённой от берега.

    Что представляют течения волн Россби в районе Гольфстрима? Волны градиентно-вихревые. Движения частиц воды в них имеют вихреобразную форму. Согласно теоретическим исследованиям [Makino, Kamimyra, Taniuti, 1981, Ларичев, Резник,1982] линии токов волн Россби можно представить в виде солитонов, в виде спаренных вихреобразных движений воды в горизонтальной плоскости. Авторы [Бондаренко, Жмур, 2007] больше ориентировались на натуру, т. е. на реальные измерения течений. Согласно их исследованиям, такие вихреобразные движения воды существуют не в Гольфстриме, а с его боков. В струе Гольфстрима должны существовать вращательные движения воды в вертикальной плоскости. В целом линии токов течений волн Россби в Гольфстриме и его окружении схематически можно представить в виде линий токов диполя, так (рис 10а, б).

    К изложенному сделаем пояснение. Исследователи [Makino, Kamimyra, Taniuti, 1981, Ларичев, Резник,1982] решали задачу на плоскости и вертикальные движения приравняли нулю, хотя, как отмечается в статье, они были не такие уж и маленькие а поэтому они и получили то, что получили. Скорее всего, если бы они решали задачу в трёхмерном измерении, то они получили бы линии токов в волнах, схожие с (рис 10а, б). Напомним читателю, что линии токов указывают на мгновенное направление векторов течений, или, что одно и тоже, направление силы создающей течения. Скорость течения пропорциональна плотности линий токов. Мы видим, что в Гольфстриме плотность линий токов гораздо больше, чем за его пределами, а отсюда, и скорости течений больше. В точках 1, 2, 3, 4 расположенных между волнами скорости течений равны нулю, а в точках I, II, Ш – максимальны.

    Рис. 10а, б. Линии токов течений Гольфстрима и его окружения. Линии токов обозначены тонкими линиями в виде эллипсов со стрелками. Вид сверху (а) и по вертикальному сечению через Гольфстрим (б).

    Области с повышенной плотностью линий токов соответствует крупномасштабное течение, в данном случае Гольфстрим. С двух сторон у поверхности Гольфстрима образуются поверхностные противотечения (рис 10а), а на глубине – глубинные противотечения (10б). Также показано [Бондаренко, Жмур, 2007], что в основном эти движения частиц воды волн Россби в горизонтальной и вертикальной плоскостях ответственны за формирование термохалинного поля вод Мирового океана и его поверхности, а поэтому оказывают существенное влияние на погоду и климат Земли. Так, волны Россби формируют такие всем известные явления: крупномасштабные течения, апвеллинг-даунвелинг, Эль-Ниньо - Ла-Нинья, пассаты, тайфуны и т.д. [Бондаренко, 1998, Бондаренко, Жмур, 2004].

    Такое распределение скоростей течений в волнах, фиксируется дрифтером или стационарно установленным в потоке прибором, как пульсирующее течение, аналогичное, изображёно на рис. 7. Такое пульсирующее течение свидетельствует о том, что движения воды происходят в вертикальной плоскости. Таким образом, пульсирующий характер течений Гольфстрима указывает на их волновое происхождение. Вертикальные скорости действительно невелики: при горизонтальных скоростях течений Гольфстрима приблизительно равных 1 м/c, они составляют всего 1 мм/c. Мы объяснили очередной парадокс, почему течение пульсирует?

    Как и во всяких волнах, в волнах Россби масса воды в пространстве не переносится, она перемещается по замкнутому контуру внутри волны. Создаётся только некая иллюзия переноса масс, поскольку прибор не фиксирует движение частиц воды по орбите, которые и переносят массу воды, а только некую горизонтальную составляющую действия на дрифтер движущихся по различным орбитам частиц воды или на прибор неподвижно установленный в потоке. Вот почему течение через Флоридский пролив существует, а воды из Мексиканского залива не вытекают. Очередной парадокс объяснён.

    Движения воды в вертикальном направлении создают подъём глубинной воды на поверхность океана и опускание поверхностной на глубину, что и формирует температурные аномалии на поверхности океана, принимаемые исследователями ошибочно за вихри. Наряду с пульсирующим характером течений, наличие температурных аномалий является дополнительным обоснованием достоверности предложенной [Бондаренко, Жмур, 2007] схемы течений (рис. 10а, б).

    Таким образом, мы объяснили, почему Гольфстрим не переносит одно- направленно массы воды, почему вода Мексиканского залива не попадает в Гольфстрим, каким образом возникают противотечения, глубинные и с двух сторон Гольфстрима.

    Следует обратить внимание на то, что градиентные, дрейфовые и волновые течения это принципиально различные формы движения воды, обладающие различными свойствами, параметрами, характером связи с источником их возбуждения. Достаточно отметить, что волновые течения, орбитальные движения частиц воды обладают свойством суперпозиции, отсюда и отсутствием потерь энергии на трение, в них отсутствует турбулентность. В то же время градиентные и дрейфовые течения обладают противоположными свойствами: взаимного влияния движений частиц воды в потоке и, отсюда, наличием турбулентности, и как следствие этого - большими потерями энергии (особенно в ветровых течениях).

    P.S. Всё изложенное о волновой природе течений читатель воспринимает обычно с большим недоверием, как нечто странное. Ведь он привык к другому: океанические течения - только градиентные и лишь частично ветровые – дрейфовые. А здесь утверждается, что они в основном длинноволновые. Вот уже прошло почти полвека с момента открытия волн Россби в океанах и появления гипотез о длинноволновой природе течений, а читатель практически ничего не знает ни о волнах, ни, тем более, о формировании ими течений. Естественно напрашивается вывод: если бы действительно течения были длинноволновыми, то это учёным было бы хорошо известно! А раз неизвестно, то это не так. Постараюсь объяснить ситуацию.

    К моменту открытия волн Россби (начало шестидесятых годов) мнение о ветровой и термохалинной природе течений, как отмечалось, прочно закрепилось в науке, как единственно верное. Оно вошло в учебные пособия, монографии, статьи. Абсолютное большинство учёных воспитывалось на таких представлениях о течениях и сейчас придерживаются этой идеологии - считают, что крупномасштабные течения только градиентные, геострофические и, частично, дрейфовые, ветровые. На этих ошибочных представлениях о течениях построены практически все исследования течений и явлений каким-то образом связанных с ними, модели и расчёты течений Мирового океана. Многочисленные сторонники этой, ошибочной и старой идеологии [Саркисян, 1966, Саркисян и др., 1986], активно препятствуют внедрению новой идеологии, а поэтому учёные знают о ней мало или вообще ничего не знают.

    ЛИТЕРАТУРА.

    Атлас ПОЛИМОДЕ. Под редакцией А.Д. Вуриса, В.М. Каменковича, А.С. Монина. 1986. Published by the Woods Hole Oceanographic Institution, Woods Hole, Massachusetts, U.S.A. 370с.

    Бондаренко А.Л. Течения Каспийского моря и формирование поля солёности вод Северного Каспия. М.:Наука. 1993. С. 122.

    Бондаренко А.Л. О ветровых течениях в морях// Водные ресурсы. 2001.Т.28.№1. С.110-113.

    Бондаренко А.Л., Жмур В.В., Филиппов Ю.Г., Щевьев В.А. О переносе масс воды морскими и океанскими долгопериодными волнами // Морской

    гидрофизический журнал. Севастополь. 2004. № 5 (сентябрь - октябрь). C. 24-34.

    Бондаренко А.Л. Эль-Ниньо – Ла-Нинья: механизм формирования// Природа. №5. 2006. С. 39 – 47.

    Бондаренко А.Л., Жмур В.В. Настоящее и будущее Гольфстрима// Природа. 2007. № 7. С. 29 – 37.

    Бондаренко А.Л., Борисов Е.В., Жмур В.В. О длинноволновой природе морских и океанских течений// Метеорология и гидрология. 2008. №1. С. 72 – 79.

    Бондаренко А.Л. Гольфстрим: мифы и реальность. 2009. http://www.randewy.ru/gml/golf2.html

    Гилл А. Динамика атмосферы и океана. М.:Мир. Т. 2. 1986. 415 С.

    Иванов В.А., Янковский А.Е. Локальный динамический эксперимент в шельфовой зоне Южного берега Крыма// 1993. – 33. №1. – С. 49-55.

    Каменкович В.М., Кошляков М.М., Монин А.С. Синоптические вихри в океане. Л.: Гидрометеоиздат. 1982. 264с.

    Ларичев В.Д., Резник Г.М. Численный эксперимент по столкновению двумерных уединённых вихрей Россби// ДАН СССР. 1982. Т. 264. № 1. с. 229-233.

    Лаппо С.С. Среднемасштабные динамические процессы океана, возбуждаемые атмосферой. М.: Наука. 1979. 183 с.

    Ле Блон П., Майсек Л. Волны в океане. М.: Мир. 1981. Ч.1. 480 с.

    Монин А.С. Океанология. Физика океана. Т.1. М.: Наука. 1978. 455с

    Пери А.Х., Уокер Дж.М. Система океан-атмосфера. 1979. Л.: Гидрометеоиздат. 195 с.

    Саркисян А.С. Основы теории и расчёт океанических течений. Л.: Гидрометеоиздат. 1966. 123с.

    Саркисян А.С., Дёмин Ю.Л., Бреховских А.Л., Шаханова Т.В. Методы и результаты расчёта циркуляции вод Мирового океана. Л.: Гидрометеоиздат, 1986. 152с.

    Стоммел Г. Гольфстрим. М.: Иностр. Литература, 1963. 227 с.

    Фащук. Мировой океан. 2002. М.: ИКЦ “Академкнига” 283с.

    Ekman V.W. Beiträge zur Theorie der Meeresströmungen. Annalen der Hydr. u. Marit. Met. 34. 2006.

    Makino M., Kamimyra T., Taniuti T. Dinamics of two-dimensional solitary vortices in a low-β-plasma with convective motion// J. Phys. Soc. Japan. 1981. Vol. 50. № 4. h. 980-989.

    Sandström I.W., Helland-Hansen B. Üâer die Berechnung von Meeresstrmungen// Rept/ Norw/ Fish., Mar. Invest. 1903. V. 2. № 4.

    Thompson R.O.R.Y. Topographic Rossby waves at a site north of the Gulf Stream// Deep-Sea Res. 1971. Vol. 18. №. P.1-19.

    Сведения об авторе. Альберт Леонидович Бондаренко, океанолог, доктор географических наук, ведущий научный сотрудник Института водных проблем РАН. Область научных интересов: динамика вод Мирового океана, взаимодействие океана и атмосферы. Достижения: доказательство существенного влияния океанических волн Россби на формирование термодинамики океана и атмосферы, погоды и климата Земли.

    Контакты с автором статьи

     








    Rambler's Top100 Рейтинг@Mail.ru